“但還有一種方法，或許有機會能走個捷徑。” 甲板上。 聽到楊振寧的這句話，黃昆下意識便握緊了桌子邊緣： “什麼方法？是不是和驢有關？” 楊振寧原本作勢欲答，聽到驢這個字的時候忍不住一怔，生生止住了話頭： “驢？這和驢有什麼關係？” 黃昆這才意識到自己似乎做出了下意識的反應，於是連忙有些尷尬的輕咳了一聲： “哦哦，沒啥沒啥，只是想岔了，老楊你繼續，繼續。” 楊振寧有些古怪的看了眼黃昆，心說這位老同學該不會是上船前被驢給踢過吧...... 隨後他很快也深吸一口氣，將注意力和話題同時拉回了原處： “老黃，我說的這個方法對你....不，可能對於國內來說，都屬於一個比較陌生的領域。” “實際上如果不是老趙他們的這篇論文給我帶來了一些啟發，我自己可能也想不到這方面。” 給黃昆打了個預防針後。 楊振寧頓了頓，繼續說道： “老黃，你對AdS時空了解多少？” “AdS時空？” 黃昆眉頭微微一掀，很快答道： “老楊，莫非你說的是Anti-de Sitter....也就是反德西特時空？” 楊振寧輕輕點了點頭。 早先提及過。 目前對引力描述最完美的理論便是廣義相對論，這個框架叫做“論”，但實際上它的理論核心是一個方程組。 也就是....愛因斯坦引力場方程。 這是一組高度複雜的非線性偏微分方程組，要求解的未知函式既包括度規分量gμν，也包括能量動量張量的分量Tμν。 眾所周知。 平直閩氏時空度規是：ηαβ=（?1，1，1，1）以及號差±2。 所以引力場的空間幾何對角線元是：ds2=?（1+2?）dt2+（1?2?）（dx2+dy2+dz2） 而引力場靜態引力勢為：h00=?2?，牛頓引力場勢為：▽2?=?4πGp 在近擬弱場下可以靜態歸一化，兩式相比較，就得到： h00=?4? 代用牛頓引力勢，輕鬆得到：▽2h00=?16πp;(G=1) 在等號左側加上一個表示空間波動的四維算符達朗貝爾□：□h00=?16πp 設想場的變化只因場源的波動，可有關係： □=▽2+0（v2▽2） 又因為應力能量張量是 T00=p，□h00=?16πT這就是“線性愛因斯坦場方程”。 從這個表示式不難看出，這個方程中對 hαβ是線性處理的，就好像一個立體的東西壓扁了給你看一樣。 那麼自然，質點系的引力場方程為： h00?=?8πT 引入愛因斯坦張量表示在彎曲時空中的靜態場量即是： Gαβ=?8πTαβ。 同時假設時空物質隨著時空面的曲率而分佈，就像袋子裡的東西分佈在袋子裡一樣，無指標簡化表示即為： G+Λ=±KT此即愛因斯坦場方程的基本形式。 Λ是宇宙學常數，愛因斯坦認為自己做錯的專案，所以現在先把它看成 0即可。 根據場量顯然係數 K=8π，左邊的是黎曼曲率 Rαβ，而據比安基恆等式可以完成移項，所以就是： Rac?12Rgac=8πGTαβ 若是在電磁場中，根據麥克斯韋方程，空間內真空光速平方系真空電容率與真空磁導率之乘積，即： ?? C2=μ?ε? 因此?? Rac?12Rgac=8πGμ?ε?Tαβ，又因為 Tαβ是二階張量場切使用幾何單位制 C≡1，統一量綱，於是得到： Rac?12Rgac=8πGC4Tαβ 此即......電磁作用下的愛因斯坦場方程。（之前有讀者一直好奇場方程怎麼來的，有機會就寫了一下，全程靠記憶打出來的，應該沒錯，我這大概是起點第一個把場方程詳細推導過程寫出來的書？大概....） 哪怕是截止到後世的2023年。 愛因斯坦場方程依舊沒有解析解，只有一些特解。 其中最著名的特解顯然就是史瓦西解，也就是史瓦西度規——早先提及過，度規就是解的一種說法。 而在這少數特解中，有一個解最為特殊。 它便是..... AdS，也就是反德西特度規。 它是愛因斯坦場方程在宇宙常數為負時的最大對稱真空解，通常也被稱為“點內空間”。 這個特解出現的時間很早，畢竟威廉·德西特是最早幾位和愛因斯坦共同研究時空結構的學者，反德西特度規和德西特度規都是用他名字命名的。 但是...... 這個特解雖然存世的時間很長，但一直以來都沒有多少物理方面的研究價值。 不過如今看來，似乎楊振寧在這方面發現了什麼？這章沒有結束，請點選下一頁繼續閱讀！